Przy nieobecności pola magnetycznego momenty magnetyczne materiału układają się wzdłuż niej.
Dla kryształu regularnego energia anizotropii na jednostkę objętości ma postać:
gdzie: – stałe anizotropii, – kosinusy kierunkowe wektora namagnesowania względem odpowiednich kierunków krystalograficznych.
Dla kryształu o strukturze heksagonalnej z wyróżnionym jednym łatwym kierunkiem namagnesowania energia anizotropii wynosi:
gdzie: – kąt pomiędzy namagnesowaniem a osią c.
Model Stonera-Wohlwartha Układy cienkowarstwowe o anizotropii jednoosiowej (z jednym łatwym kierunkiem namagnesowania) dobrze opisuje model przemagnesowania Stonera-Wohlwartha. Zakłada ona, że materiał ferromagnetyczny składa się z jednej domeny magnetycznej. Zakłada również koherentną rotację namagnesowania całej warstwy (wszystkie momenty magnetyczne są zawsze do siebie równoległe). Warstwę magnetyczną przybliża elipsoida obrotowa.
Przypisy
Kategoria:Magnetyzm