Z drugiej strony pole przyspieszenia jest proporcjonalne do co oznacza, że maleje znacznie wolniej ze wzrostem odległości.
Można znaleźć gęstość strumienia energii pola promieniowania, obliczając jego wektor Poyntinga:
gdzie indeksy „a” podkreślają, że bierzemy tylko pole przyspieszenia. Podstawienie do wzoru zależności między polem magnetycznym i elektrycznym przy założeniu, że cząsteczka natychmiast spoczywa w czasie w uproszczeniu daje:
Jeśli kąt między przyspieszeniem a wektorem obserwacyjnym oznaczy się przez i wprowadzi przyspieszenie wtedy moc emitowana na jednostkę kąta bryłowego jest równa:
Całkowitą moc promieniowania można uzyskać poprzez całkowanie tej wartości po wszystkich kątach, daje nam to formułę całkowitą wzoru Larmora:
Przypisy
Bibliografia J. Larmor, On a dynamical theory of the electric and luminiferous medium, „Philosophical Transactions of the Royal Society” 190, (1897) s. 205–300
Kategoria:Fizyka atomowa Kategoria:Elektromagnetyzm Kategoria:Równania różniczkowe cząstkowe Kategoria:Promieniowanie elektromagnetyczne